Docsity
Docsity

Prepara tus exámenes
Prepara tus exámenes

Prepara tus exámenes y mejora tus resultados gracias a la gran cantidad de recursos disponibles en Docsity


Consigue puntos base para descargar
Consigue puntos base para descargar

Gana puntos ayudando a otros estudiantes o consíguelos activando un Plan Premium


Orientación Universidad
Orientación Universidad

Problemas con soluciones de fisica sobre el campo gravitatorio, Apuntes de Física

Tipo: Apuntes

2018/2019

Subido el 09/07/2019

frasquito
frasquito 🇲🇽

4.4

(40)

43 documentos

1 / 48

Toggle sidebar

Esta página no es visible en la vista previa

¡No te pierdas las partes importantes!

bg1
Actividad 1
[a] Enuncia la tercera ley de Kepler y comprueba su validez para una órbita circular.
[b] Un satélite artificial describe una órbita elíptica alrededor de la Tierra, como se indica en la
figura. Las velocidades en los extremos del eje mayor son v
A
y v
B
. Si la masa de la Tierra
es M y la constante de la gravitación G, calcula la distancia AB.
[c] Explica razonadamente si v
A
es mayor, igual o menor que v
B
.
AB
Tierra
Respuesta
[a] Comprueba que a partir de la tercera ley de Kepler se puede deducir la ley de gravitación
universal.
[b] En primer lugar, se dibuja las velocidades, relativas al satélite, en los puntos A y B.
AB
Tierra
v
v
A
B
B
r
A
r
El movimiento del satélite está regido por dos leyes de conservación: la del momento
angular y la de la energía mecánica. En consecuencia, se cumple que:
, simplificando se llega a:
rAmvA=rBmvB
1
2mvA
2GMm
r
A
=1
2mvB
2GMm
r
B
rAvA=rBvB
vA
22GM
r
A
=vB
22GM
r
B
De la 1ª ecuación se deduce que: ; llevando este resultado a la 2ª ecuación, escrita
rA=v
B
v
A
rB
en la forma , queda: ;
vB
2vA
2=2GM(1
r
B
1
r
A
)vB
2vA
2=2GM(1
r
B
v
A
v
B
r
B
)
, de donde se puede obtener el valor de r
B
:
vB
2vA
2=2GM(v
B
v
A
v
B
r
B
)
. El valor de r
A
es, entonces,
r
B
=
2GM(v
B
v
A
)
v
B
v
b
2
v
A
2
=
2GM(v
B
v
A
)
v
B
(v
B
v
A
)(v
B
+v
A
)
=
2GM
v
B
(v
B
+v
A
)
. Por lo tanto, la distancia AB es: .
r
A
=
2GM
v
A
(v
B
+v
A
)
d
AB
=r
A
+r
B
=
2GM
v
A
v
B
[c] El satélite evoluciona sometido a la acción de una fuerza central; en consecuencia, el
momento angular del satélite respecto a la Tierra se conserva, esto es, ;
rAmvA=rBmvB
; como en el punto A el satélite se encuentra más cerca de la Tierra que en el
rAvA=rBvB
punto B, la rapidez en A es mayor que la rapidez en B.
Física de 2º Bachillerato Campo gravitatorio
© fagm, 22 septiembre 2009 { 1 }
pf3
pf4
pf5
pf8
pf9
pfa
pfd
pfe
pff
pf12
pf13
pf14
pf15
pf16
pf17
pf18
pf19
pf1a
pf1b
pf1c
pf1d
pf1e
pf1f
pf20
pf21
pf22
pf23
pf24
pf25
pf26
pf27
pf28
pf29
pf2a
pf2b
pf2c
pf2d
pf2e
pf2f
pf30

Vista previa parcial del texto

¡Descarga Problemas con soluciones de fisica sobre el campo gravitatorio y más Apuntes en PDF de Física solo en Docsity!

 Actividad 1

[a] Enuncia la tercera ley de Kepler y comprueba su validez para una órbita circular.

[b] Un satélite artificial describe una órbita elíptica alrededor de la Tierra, como se indica en la

figura. Las velocidades en los extremos del eje mayor son vA y vB. Si la masa de la Tierra

es M y la constante de la gravitación G, calcula la distancia AB.

[c] Explica razonadamente si vA es mayor, igual o menor que vB.

A B

Tierra

Respuesta

[a] Comprueba que a partir de la tercera ley de Kepler se puede deducir la ley de gravitación

universal.

[b] En primer lugar, se dibuja las velocidades, relativas al satélite, en los puntos A y B.

A B

Tierra

v

vA

B

rA r B

El movimiento del satélite está regido por dos leyes de conservación: la del momento

angular y la de la energía mecánica. En consecuencia, se cumple que:

, simplificando se llega a:

rAmvA = rBmvB

2 mvA

GMm

rA =^

2 mvB

GMm rB

rAvA = rBvB

vA

GM

rA =^ vB

GM

rB

De la 1ª ecuación se deduce que: rA = ; llevando este resultado a la 2ª ecuación, escrita

vB

vA rB

en la forma vB^2 − vA^2 = 2 GM (^ , queda: ;

rB −^

rA )^ vB

2 − v

A

2 = 2 GM ( 1

rB −^

vA

vBrB )

vB^2 − vA^2 = 2 GM (^ , de donde se puede obtener el valor de rB :

vBvA

vBrB )

rB =. El valor de rA es, entonces,

2 GM ( vB − vA )

vB vb^2 − vA^2

2 GM ( vB − vA )

vB ( vB − vA )( vB + vA ) =^

2 GM

vB ( vB + vA )

rA =. Por lo tanto, la distancia AB es:.

2 GM

vA ( vB + vA ) dAB^ =^ rA^ +^ rB^ =^

2 GM

vAvB

[c] El satélite evoluciona sometido a la acción de una fuerza central; en consecuencia, el

momento angular del satélite respecto a la Tierra se conserva, esto es, rAmvA = rBmvB ;

rAvA = rBvB ; como en el punto A el satélite se encuentra más cerca de la Tierra que en el

punto B, la rapidez en A es mayor que la rapidez en B.

 Actividad 2

En los Juegos Olímpicos del año terrestre 2124 celebrados en Marte, un atleta marciano obtiene la

medalla de oro en salto de altura al superar el listón colocado a 5,75 m.

[a] Calcula la gravedad en Marte.

[b] Si las pruebas olímpicas se hubieran realizado en la Tierra, calcula la altura que hubiera

podido saltar el atleta marciano.

DATOS: Constante de la Gravitación Universal, G = 6,67—10-11^ U.S.I., masa de Marte, M =

6,50—10^23 kg, radio de Marte, R = 3400 km, gravedad en la superficie de la Tierra, g = 9,

m/s².

Respuesta

[a] Hay que entender, en primer lugar, que “gravedad en Marte” significa intensidad del campo

gravitatorio en su superficie. Por lo tanto, gMarte = G.

MMarte

RMarte^2 =^ 6, 67^ $^10

− 11 6,50$^10

23

(3,4$ 106 )^2 =^ 3, 75^

kg

[b] Se puede calcular la rapidez con que el atleta marciano inicia el salto. De entre las ecuacio-

nes del MRUA la más significativa ahora es: v²-vo² = 2a∆y; al aplicarla al salto en Marte

queda: 0 − vo^2 = 2 $ (−3, 75) $ 5, 75; vo^2 = 43, 1; vo = 6, 57(^. Para calcular la altura en la

m

s )

Tierra aplicamos la misma ecuación, con la diferencia de que ahora la incógnita es el despla-

zamiento vertical: 0 − 43, 1 = 2 $ (−9, 81) $  y ;  y =.

19,6 =^ 2, 20^ m

 Actividad 4

[a] Explica el concepto de energía potencial gravitatoria. ¿Qué energía potencial gravitatoria

tiene una partícula de masa m situada a una distancia r de otra de masa M?

[b] La energía potencial gravitatoria de una partícula de masa m en las proximidades de la

superficie de un planeta, por ejemplo la Tierra, puede expresarse en la forma aproximada

Ep = mgh, donde h es la altura respecto a un cierto nivel de referencia. ¿En qué circunstan-

cias es válida esta expresión? El mencionado nivel de referencia, ¿debe ser necesariamente

la superficie del planeta? Razona tus contestaciones.

Respuesta

[a] Consulta los apuntes de Física.

[b] Si se toma como referencia la superficie del planeta, la energía potencia gravitatoria de una

partícula de masa m a una distancia r del centro del planeta, de radio R, se calcula mediante:

U ( r )^ = ¶ R. Se cumple que ,

r (^) GMm

r^2 = − GMm

[ 1 r ] Rr^ = GMm [ 1

R −^

r ]^ =^ GMm (^

rR rR

) r = R + h

siendo h la altura de la partícula respecto a la superficie.

En las proximidades del planeta, se puede hacer la siguiente aproximación: r = R + h j R ,

por lo que la expresión anterior se puede escribir como sigue:

U = GMm , ya que.

h

( R + h ) R =^

GMmh

R^2 =^ mgoh^ go^ =^

GM

R^2

La condición que hemos impuesto es que la partícula se mueva cerca de la superficie terres-

tre; por otro lado, al hacer la integral se ha supuesto que la energía potencial gravitatoria es

cero en la superficie del planeta.

 Actividad 5

[a] Escribe y comenta la Ley de Gravitación Universal.

[b] La Tierra tarda un año en realizar su órbita en torno al Sol. Esta órbita es aproximada-

mente circular con radio R = 1,49—10^11 m. Sabiendo que G = 6,67—10-11^ Nm²kg-2, calcula la

masa del Sol.

Respuesta

[a] Consulta el libro de Física.

[b] La Tierra evoluciona por la acción de la fuerza de atracción gravitatoria del Sol; esta fuerza

se comporta como fuerza centrípeta, por lo que, al aplicar la 2ª ley de Newton al

movimiento de la Tierra, queda: G ; la masa de la Tierra se puede simplificar

MSMT

r^2 =^ MT 

2 r

en esta expresión y, como  = , finalmente se llega a.

T MS^ =^

4 ^2 r^3 GT^2

El periodo del movimiento de la Tierra alrededor del Sol vale:

T = 365 ( d ©´ as )^ $ 24. La masa del Sol es, entonces,

horas

d ´© a $^3600

s

d ©´ a =^ 3, 15^ $^10

7 ( s )

MS =.

4 ^2 $(1,49$ 1011 )^3

6,67$ 10 −^11 $(3,15$ 107 )^2 =^ 1, 97^ $^10

30 ( kg )

 Actividad 7

[a] Momento angular de una partícula: definición; teorema de conservación.

[b] Un satélite artificial, de masa m = 200 kg, describe una órbita circular de radio R = 6700

km en torno a la Tierra. Calcula su momento angular respecto al centro de la Tierra. ¿Es

constante? ¿Por qué?

DATOS: G = 6,67—10-11^ Nm²kg-2; MT = 5,98—10^24 kg.

Respuesta

[a] Véase el libro de Física.

[b] El módulo del momento angular del satélite respecto al centro de la Tierra se calcula

mediante: L = Rmv , donde v es la rapidez del satélite en su órbita. Esta rapidez se puede

calcular a partir de la 2ª ley de Newton aplicada al movimiento circular del satélite:

G , de donde se deduce que. En

MTm

R^2 =^ m^

v^2

R v^ =^

GMT

R =^

6,67$ 10 −^11 $5,98$ 1024

6,7$ 106 =^ 7, 72^ $^10

3 ( m

s )

consecuencia,

L = 6, 7 $ 106 ( m )^ $ 200( kg )^ $ 7, 72 $ 103 (^.

m

s )^ =^ 1, 03^ $^10

13 kg $ m

2 s

 Actividad 8

La Luna es aproximadamente esférica, con radio R = 1,74—10^6 m y masa M = 7,35—10^22 kg.

[a] Calcula la aceleración de la gravedad en la superficie lunar.

[b] Si se deja caer una piedra desde una altura de 2 m sobre la superficie lunar, ¿cuál será su

velocidad al chocar con la superficie?

DATOS: G = 6,67—10-11^ Nm²kg-.

Respuesta

[a] La aceleración debida a la gravedad coincide numéricamente con la intensidad del campo

gravitatorio, esto es, go =.

GM

R^2 =^

6,67$ 10 −^11 $7,35$ 1022

(1,74$ 106 )^2 =^ 1, 62(^

kg )

[b] Se trata de un movimiento rectilíneo uniformemente acelerado; para este ejercicio se puede

utilizar la expresión: v^2 − vo^2 = 2 goh ; como la velocidad inicial es nula,

v = 2 $ 1, 62 $ 2 = !2, 55(^. En este caso, si consideramos positivas las magnitudes que

m

s )

apuntan hacia arriba, lo el signo “-” tiene sentido, así que la velocidad es -2,55 (m/s).

 Actividad 10

Una nave espacial, con los motores apagados, describe una órbita circular de radio R = 2,55—10^7 m

en torno a la Tierra.

[a] Calcula la velocidad orbital de la nave y el periodo de la órbita.

[b] Calcula la energía cinética y la energía potencial gravitatoria de la nave, de masa m =

5—10³ kg.

[c] ¿Cuánto trabajo tendrían que realizar, como mínimo, los motores de la nave para escapar

de la atracción gravitatoria de la Tierra? Explica tu planteamiento.

DATOS: G = 6,67—10-11^ Nm²kg-2; MT = 5,98—10^24 kg.

Respuesta

[a] Se aplica la 2ª ley de Newton a la nave espacial en su órbita circular. La fuerza gravitatoria

sobre la nave espacial se comporta como fuerza centrípeta, por lo que G , de

MTm

r^2 =^ m^

v^2 r

donde se deduce que v^2 = ;. El periodo

GMT

r v^ =^

GMT

r =^

6,67$ 10 −^11 $5,98$ 1024

2,55$ 107 =^ 3, 95^ $^10

3 ( m

s )

es el tiempo invertido por la nave en una vuelta completa:

T =.

2  r

v =^

3,95$ 103 =^ 4, 06^ $^10

4 ( s ) = 11, 3( h )

[b] La energía cinética es: Ec =.

2 mv

2 5 $^10

3 $ (3, 95 $ 103 ) 2 = 3, 90 $ 1010 ( J )

La energía potencial gravitatoria vale: U = − G

MTm

r = −^

6,67$ 10 −^11 $5,98$ 1024 $ 5 $ 103

2,55$ 107 = −7, 82^ $^10

10 ( J )

[c] La energía mecánica de la nave es: Em = 3, 90 $ 1010 ( J )^ − 7, 82 $ 1010 ( J )^ = −3, 92 $ 1010 ( J ).

Si se quiere que la nave escape de la atracción terrestre, es decir, que llegue al “infinito”,

deberá tener una energía mecánica nula (sin energía cinética ni potencial gravitatoria). En

consecuencia, se deberá cumplir: Em , o ´ rbita + Wmotores = Em , ∞; −3, 92 $ 1010 ( J )^ + Wmotores = 0 ;

Wmotores = 3, 92 $ 1010 ( J ). Este es el valor mínimo, ya que la nave llega al “infinito” con

velocidad nula.

 Actividad 11

Tres partículas iguales de masa M están fijas en tres vértices de

un cuadrado de lado L.

[a] Determina el potencial gravitatorio en los puntos A y B,

vértice vacante y centro del cuadrado, respectivamente.

[b] Si situamos una cuarta partícula en el punto A y la solta-

mos con velocidad inicial nula, se moverá hacia B. ¿Por

qué? Determina la velocidad de esta partícula cuando

pase por B.

Supón conocida la constante de gravitación universal, G.

Respuesta

[a] El potencial gravitatorio del campo creado por una partícula de masa M , a una distancia r,

se calcula mediante: V = − G. El potencial gravitatorio en el punto A es la suma de los

M

r

potenciales gravitatorios asociados a las tres partículas; el punto A está de dos ellas a una

distancia L , mientras que de la otra se encuentra a una distancia igual a la diagonal del

cuadrado: L 2. Por lo tanto,

Vtotal , A = − 2 G

M

L −^ G^

M

L 2

4 GM

2 L −^

2 GM

2 L = −^

GM ( 4 + 2 )

2 L

De manera similar se calcula el potencial gravitatorio en el punto B; en este caso, el punto se

encuentra a la misma distancia de las tres partículas: ; en consecuencia,

2 L

2 =^

L

Vtotal , B = − 3

GM 2

L = −^

3 2 GM

L = −^

6 2 GM

2 L

[b] Puede comprobarse que el potencia gravitatorio en A es mayor que el potencial gravitatorio

en B; una partícula se mueve espontáneamente de los puntos de mayor potencial a los de

menor potencial; por lo tanto, la cuarta partícula se moverá de A a B. La simetría de la

distribución sugiere que la cuarta partícula se moverá según la diagonal que pasa por los

puntos A y B. Para determinar su velocidad en B tenemos en cuenta la conservación de la

energía mecánica:

Em , A = Em , B ; mVA = ; al simplificar la masa de la cuarta partícula, queda:

2 mvB

2 + mV

B

VA − VB = ;. Al sustituir los valores de los potenciales gravitatorios se

2 vB

2 v

B

2 = 2( V

A −^ VB )

llega a: vB. La velocidad de

GM (4+ 2 )

2 L +^

6 2 GM

2 L =^

GM

L (−^4 −^2 +^6 2 )^ =^ 3, 071^

GM

L

la partícula cuando pasa por B es, finalmente, vB =.

3 GM

L

M

M M

L

L

A

B

 Actividad 13

[a] La intensidad media del campo gravitatorio terrestre en la superficie de la Tierra es g =

9,81 N/kg. Calcula la masa de la Tierra.

[b] ¿A qué altura sobre la superficie se reduce g a la mitad del valor indicado?

DATOS: G = 6,67—10-11^ Nm²kg-2; radio de la Tierra: R = 6,37—10^6 m.

Respuesta

[a] En la superficie terrestre, la intensidad del campo gravitatorio vale: go = G ; de esta

MT

R^2

ecuación se deduce que MT =.

goR^2

G =^

9,81(  / kg )$(6,37$ 106 )^2 ( m^2 )

6,67$ 10 −^11 ( m^2 kg −^2 ) =^ 5, 98^ $^10

kg )

[b] Se ha de cumplir que g = , es decir, , de donde se deduce que ;

2 go^ G^

MT

r^2 =^

2 G^

MT

R^2 r

2 = 2 R 2

r = 2 R. Por otro lado, sabemos que r = R + h , por lo que h = r − R ; al sustituir el valor

calculado de r , queda: h = 2 R − R = (^2 − 1) R = 0, 414 $ 6, 37 $ 10.

m )

 Actividad 14

Una sonda de exploración, de masa m = 500 kg, describe una órbita circular en torno a Marte.

Sabiendo que el radio de dicha órbita es R = 3,50—10^6 m, que la masa de Marte es M = 6,42—10^23

kg y que G = 6,67—10-11^ Nm²kg-2, calcula:

[a] La velocidad orbital de la sonda y su momento angular respecto al centro de Marte.

[b] Las energías cinética, potencial y mecánica de la sonda.

Respuesta

[a] Se aplica la 2ª ley de Newton a la sonda de exploración en su órbita circular. La fuerza gravi-

tatoria sobre la sonda se comporta como fuerza centrípeta, por lo que G , de donde

Mm

r^2 =^ m^

v^2 r

se deduce que v^2 = ;.

GM

r v^ =^

GM

r =^

6,67$ 10 −^11 $6,42$ 1023

3,50$ 106 =^ 3, 50^ $^10

3 ( m

s )

El módulo del momento angular de la sonda es:

L = rmv = 3, 50 $ 106 ( m )^ $ 500( kg )^ $ 3, 50 $ 103 (^.

m

s )^ =^ 6, 13^ $^10

12 kg $ m

2 s

[b] La energía cinética es: Ec =.

2 mv

2 5 $^10

J )

La energía potencial gravitatoria vale: U = − G.

Mm

r = −^

6,67$ 10 −^11 $6,42$ 1023 $ 5 $ 102

3,50$ 106 = −6, 12^ $^10

9 ( J )

La energía mecánica de la sonda es, entonces:

Em = 3, 06 $ 10.

J )^ − 6, 12 $ 10

J )^ = −3, 06 $ 10

J )

 Actividad 16

[a] Explica el concepto de energía potencial gravitatoria. ¿Qué energía potencial gravitatoria

tiene una partícula de masa m situada a una distancia r de otra de masa M?

[b] Seguro que la expresión Ep = mgh para la energía potencial gravitatoria te resulta familiar.

Explica su significado y las circunstancias en las que es aplicable.

Respuesta

[a] Consulta el libro, o incluso los apuntes, de Física.

La energía potencial gravitatoria de una partícula de masa m , en un punto situado a una

distancia r de otra partícula de masa M , está dada por: U = − G.

Mm r

[b] Si se toma como referencia la superficie del planeta, la energía potencia gravitatoria de una

partícula de masa m a una distancia r del centro del planeta, de radio R, se calcula mediante:

U ( r )^ = ¶ R. Se cumple que ,

r (^) GMm

r^2 = − GMm

[ 1 r ] R

r

= GMm [^

R −^

r ]^ =^ GMm (^

rR

rR )^ r^ =^ R^ +^ h

siendo h la altura de la partícula respecto a la superficie.

En las proximidades del planeta, se puede hacer la siguiente aproximación: r = R + h j R ,

por lo que la expresión anterior se puede escribir como sigue:

U = GMm , ya que.

h

( R + h ) R =^

GMmh

R^2 =^ mgoh^ go^ =^

GM

R^2

La condición que hemos impuesto es que la partícula se mueva cerca de la superficie terres-

tre; por otro lado, al hacer la integral se ha supuesto que la energía potencial gravitatoria es

cero en la superficie del planeta.

 Actividad 17

[a] Momento angular de una partícula : definición; teorema de conservación.

[b] Un cometa realiza una órbita elíptica con el Sol en uno de los focos. El cociente entre las

distancias máxima (afelio) y mínima (perihelio) del cometa al centro del Sol es.

ra

rp =^100

Calcula la relación entre las velocidades del cometa en estos dos puntos,.

va vp

Respuesta

[a] Véase el libro de Física.

[b] En primer lugar, dibujamos un esquema con las posiciones del cometa respecto al Sol:

P A

Sol

a

v p

rp ra

v

El cometa evoluciona sometido a la acción de una fuerza central; en consecuencia, el

momento angular del cometa respecto al Sol se conserva, esto es, ramva = rpmvp ; de donde

se deduce que: ; estos cocientes son iguales a 100, por lo que ; como en el

ra

rp =^

vp va

va

vp =^ 0, 01

punto P el cometa se encuentra más cerca del Sol que en el punto A, la rapidez en P es

mayor que la rapidez en A. La distancia al Sol y la rapidez del cometa son inversamente

proporcionales.

 Actividad 19

[a] Explica el concepto de campo gravitatorio creado por una o varias partículas.

[b] Dos partículas de masas M 1 y M 2 = 4M 1 están separadas una distancia d = 3 m. En el punto

P, situado entre ellas, el campo gravitatorio total creado por estas partículas es nulo.

Calcula la distancia x entre P y M 1.

M P M

x

d

Respuesta

[a] Si se dispone en una región del espacio de una o más partículas, el espacio alrededor de las

mismas adquiere ciertas características que no existían cuando las partículas no estaban. Este

hecho se puede comprobar acercando otra partícula de prueba. Decimos que las partículas

originales han creado un campo gravitatorio. Éste está descrito vectorialmente mediante la

llamada intensidad del campo gravitatorio. Si el campo gravitatorio está creado por varias

partículas, la intensidad del campo gravitatorio resultante es la suma vectorial de las intensi-

dades individuales: gtotal = .

i = 1

i = n

gi

[b] Dibujamos los vectores intensidad del campo gravitatorio, creados por cada una de las partí-

culas, en el punto P:

M P M

x

d

g g

Los módulos de dichas intensidades son: g 1 = G y. Como la intensidad del

M 1

x^2 g^2 =^ G^

4 M 1

(3− x )^2

campo gravitatorio resultante es nula, se cumplirá que gtotal = g 1 − g 2 = 0 ; G ;

M 1

x^2 =^ G^

4 M 1

(3− x )^2

; si se extrae la raíz cuadrada, tenemos: ; 2x = 3-x; 3x = 3; x = 1 (m).

x^2 =^

(3− x )^2 x^ =^

3 − x 2

 Actividad 20

[a] Escribe y comenta la Ley de Gravitación Universal.

[b] Recientemente ha sido puesto en órbita el satélite europeo Envisat ( environment satellite ;

satélite del medio ambiente). La altura de su órbita sobre la superficie de la Tierra es h =

800 km. Calcula la velocidad orbital del Envisat y el periodo de su órbita.

DATOS: G = 6,67—10-11^ Nm²kg-2; MT = 5,97—10^24 kg ; RT = 6,37—10^6 m.

Respuesta

[a] Véase el libro de Física.

[b] El radio de la órbita del Envisat es: r = RT + h = 6, 37 $ 106 + 0, 8 $ 106 = 7, 17 $ 106 ( m ). Se

aplica la 2ª ley de Newton a dicho satélite en su órbita circular. La fuerza gravitatoria sobre

el mismo se comporta como fuerza centrípeta, por lo que G , de donde se deduce

MTm

r^2 =^ m^

v^2 r

que v^2 = ;. El periodo es el tiempo

GMT

r v^ =^

GMT

r =^

6,67$ 10 −^11 $5,97$ 1024

7,17$ 106 =^ 7, 45^ $^10

3 ( m

s )

invertido por la nave en una vuelta completa: T =.

2  r

v =^

7,45$ 103 =^ 6, 05^ $^10

3 ( s ) = 1, 68( h )